q ферромагнетики переходят либо в парамагнитное, либо в антиферромагн. состояние (последнее наблюдается, напр., в нек-рых РЗМ). Однако из опыта известно, что в отсутствии внеш. поля ферромагн. тела не обладают результирующей намагниченностью (если исключить вторичное явление остаточной намагниченности). Это объясняется тем, что при H=0 ферромагнетик разбивается на большое число микроскопич. областей самопроизвольного намагничивания — доменов. Векторы намагниченности отд. доменов ориентированы так, что суммарная намагниченность ферромагнетика равна нулю. Во внеш. поле доменная структура изменяется, ферромагн. образец приобретает результирующую намагниченность (см. НАМАГНИЧИВАНИЕ).
Физический энциклопедический словарь. — М.: Советская энциклопедия.Главный редактор А. М. Прохоров.1983.
- 1) особая форма взаимодействия электрич. токов и магнитов (тел с магнитным моментом )между собой и токов с магнитами. 2) Раздел физики, изучающий это взаимодействие и свойства веществ, в к-рых М. проявляется.
Основные проявления магнетизма
Магн. взаимодействие пространственно разделённых тел осуществляется магнитным полем H к-рое, как и электрич. поле Е, представляет собой проявление эл.-магн. формы движения материи (см. Электромагнитное поле). Между электрич. и магн. полями нет полной симметрии: источниками К являются электрич. заряды, но магн. зарядов ( магнитных монополей )пока не наблюдали, хотя теория (см. Великое объединение )предсказывает их существование. Источник магн. поля Н - движущийся электрич. заряд, т. е. электрич. ток. В атомных масштабах движение электронов и протонов создаёт орбитальные микротоки, связанные с переносным движением этих частиц в атомах или атомных ядрах; кроме того, наличие у микрочастиц спина обусловливает существование у них спинового магн. момента. Поскольку электроны, протоны и нейтроны, образующие атомные ядра, атомы, молекулы и все макротела (газы, жидкости, кристаллич. и аморфные твёрдые тела) имеют собств. магн. момент, то, в принципе, все вещества подвержены влиянию магн. поля - обладают магн. свойствами, т. е. являются магнетиками.
Известны два осн. эффекта воздействия внеш. магн. поля H вн на вещества: 1) по закону электромагнитной индукции при помещении тела в поле Н вн в теле возникает индукц. ток, магн. поле к-рого направлено против Н вн( Ленца правило), т. е. магн. момент вещества, создаваемый H вн, всегда направлен против поля (диамагнетизм веществ); 2) если атомы вещества имеют спонтанный магн. момент, то H вн ориентирует атомные магн. моменты вдоль своего направления и создаёт магн. момент вещества вдоль поля (парамагнетизм веществ). Существ. влияние на магн. свойства вещества могут оказывать и внутр. взаимодействия (электрич. и магн.) микрочастиц - носителей магн. момента. Иногда они приводят к спонтанной (не зависящей от H вн )упорядоченной ориентации магн. моментов частиц. Вещества, в к-рых атомные магн. моменты спонтанно ориентируются параллельно друг другу, наз. ферромагнетиками (ФМ) (см. Ферромагнетизм), а вещества, в к-рых ориентация отд. групп атомных моментов антипараллельна,- антиферромагнетиками (АФМ) (см. Антиферромагнетизм). Кроме таких коллинеарных ФМ- и АФМ-структур наблюдаются и неколлинеарные магнитные атомные структуры (винтовые или спиральные, треугольные и др.). Сложность атомной структуры веществ, построенных из огромного числа микрочастиц, даёт практически неисчерпаемое разнообразие их магн. свойств, связь к-рых с немагн. свойствами (электрич., механич., оптич. и др.) позволяет использовать исследования магн. свойств для получения информации о внутр. структуре и др. свойствах микрочастиц и макротел .
Огромный диапазон проявлений М.- от М. элементарных частиц до М. космич. тел (Земли, Солнца, звёзд и др.), а также космич. пространства - объясняет глубокий интерес к М. со стороны мн. наук (физики, астрофизики, геофизики, химии, биологии, геологии п др.) и его широчайшее применение в технике.
Магнетизм веществ
Макроскопич. проявления М. веществ рассматриваются в рамках теории эл.-магн. поля (см. Максвелла уравнения), термодинамики и статистической физики. Одной из осн. макрохарактеристик магнетика, определяющей его термодинамич. состояние, является вектор намагниченности М (суммарный магн. момент единицы объёма вещества) - ф-ция H и темп-ры Т. Зависимость M (H, Т )(см. Намагничивания кривые )имеет разл. вид у разных магнетиков. В ряде случаев эта связь линейна: , где - магнитная восприимчивость единицы объёма вещества (для диамагнетиков , для парамагнетиков ). Для ФМ зависимость М (Н, Т )нелинейна и неоднозначна (см. Гистерезис магнитный): у ФМ зависит не только от Т и свойств вещества, но также от Н и магн. предыстории. В термодинамике М определяется через потенциал термодинамический Ф (H, Т, Р )по ф-ле (Р - давление).
Из общих положений классич. статистич. физики и электродинамики следует, что электронные системы не могут обладать устойчивым магн. моментом ( Бора - ван Лёвен теорема), что противоречит опыту. Квантовая механика, объяснившая устойчивость атомов, объяснила и существование устойчивых магн. моментов у атомов и макротел. М. электронной оболочки атомов и атомных ядер обусловлен спиновыми и орбитальными магн. моментами электронов и нуклонов (см. Атом, Ядро атомное и Магнетизм микрочастиц). У одноатомных инертных газов (Не, Ne, Аr и др.) электронные оболочки магнитно-нейтральны, и эти газы являются диамагнетиками (ДМ). Электронная оболочка атомов щелочных металлов (Li, Na, К и др.) в невозбуждённом состоянии обладает лишь спиновым магн. моментом валентного электрона (s -состояние, орбитальный магн. момент =0). Т. о., атомы этих веществ парамагнитны. У атомов переходных d -металлов (Fe, Co, Ni и др. 3d-, 4d- и 5d- хим. элементы), редкоземельных 4/-металлов (РЗМ), актинидов (U и др.) и трансуранов не достроены внутренние а- и f -слои электронных оболочек. Спиновые и орбитальные магн. моменты электронов этих слоев не скомпенсированы ( Хунда правило), что приводит к существованию у атомов и ионов этих хим. элементов спонтанных магн. моментов.
Магн. свойства веществ определяются природой атомных носителей М. и характером их взаимодействии: вещество одного хим. состава в зависимости от внеш. условий, кристаллич. и фазовой структуры, степени атомного порядка в сплаве н т. п. может обладать разл. магн. свойствами. Более простая картина реализуется в газах и (в определённой степени) в кристаллич. и аморфных диэлектриках. Однако в проводниках (металлах и сплавах) всё усложняется из-за наличия в них коллективизиров. электронов (бывших валентных), к-рые сами являются источниками М. В переходных металлах из-за взаимодействия коллективизиров. электронов с магн. моментами d- и f -оболочек (а также взаимодействия между этими самыми оболочками из-за перекрытия волновых ф-ций соседних атомов, что имеет место гл. обр. для d -оболочек) нарушается строгая атомная локализация электронов этих оболочек, возникает гибридизация s- и d, f -состояний (см. Гибридизация атомных орбиталей). В результате атомные магн. моменты, особенно d -оболочек, оказываются изменёнными по сравнению с моментами изолиров. атомов. Т. о., в металле магн. момент иона обусловлен самим ионом и окружающим его облаком коллективизиров. s -электронов, а также, по крайней мере, частично р-, d- и даже f -электроном, намагниченным, как правило, антипараллелыю магн. моменту локализованных d -или f -оболочек (что может приводить к т. н. экранированию Кондо). Наиб. ярко это проявляется при очень низких темп-pax и в сильно разбавленных растворах магн. ионов в диамагн. матрице - при Т Т K, где Т K - темп-pa Кондо. При ТTK. экранирование разрушается. В случае более концентриров. растворов или чистых d -металлов сами d -электроны могут быть полностью или частично коллективизированы и представление о локализованном магн. моменте либо вообще теряет смысл, либо требует специального рассмотрения. Здесь имеет место М. коллективизиров. электронов, в к-ром надо учитывать два эффекта: 1) обменный, обусловленный Паули принципом,- электроны с параллельными спинами располагаются на больших взаимных расстояниях, чем с антипараллельными, а между ними возникают обменные дырки (или дырки Ферми), что уменьшает эл.-статич. энергию их взаимодействия (в изолиров. атомах это объясняет правило Хунда); 2) динамич. корреляционный: кулоновское отталкивание стремится удалить электроны друг от друга (независимо от ориентации их спинов), что создает т. п. корреляционную дырку (см. Корреляционная энергия). Уменьшение энергии электронов из-за этих эффектов приводит к росту их фермиевской кинетич. энергии. В результате конкуренции двух видов энергий в системе электронов устанавливается равновесие (см. ниже). Необходимо также учитывать детали кривых плотности состояний электронов вблизи ферми-поверхности (ферми-уровня) и спиновые флуктуации. На магн. моменты d- и f -оболочек оказывает также сильное влияние эл.-статич. взаимодействие окружающих ионов матрицы (лигандов), к-рое иногда может радикально изменить магн. состояние ионов (см. "Замораживание" орбитальных моментов).
Количественно взаимодействие между атомными носителями М. в веществе можно охарактеризовать величиной энергии этого взаимодействия e вз, рассчитанной на отд. пару частиц - носителей магн. момента. Энергию сопоставляют с энергией частицы, имеющей магн. момент (см. Магнетон )в нек-ром эффективном магн. поле H эф, т. е. с и со ср. энергией теплового движения частицы при нек-рой критич. темп-ре T кр, т. е. с При H
Можно рассматривать как малое возмущение по сравнению с Однако у хим. элементов с большой атомной массой - у РЗМ и актинидов - магн. моменты атомов достигают , и поэтому возрастает в них на 2 порядка. Согласно квантовой механике (в силу принципа Паули), наряду с квазикулоновским эл.-статич. взаимодействием электронов существует чисто квантовое эл.-статич. обменное взаимодействие, зависящее от взаимной ориентации спиновых моментов электронов. Это эл.-статич. по своему генезису взаимодействие e об оказывает существ. влияние на магн. состояние электронных систем. В частности, оно благоприятствует атомному магн. порядку. Верхний предел эрг. Если М. некооперативный, то магн. порядок устанавливается лишь внеш. полем H вн, а магн. беспорядок - темп-рой. В случае кооперативного М. роль обменного взаимодействия превалирует, а поле H вн лишь помогает обнаружить внутр. магн. порядок. Положит. знак способствует параллельной ориентации атомных магн. моментов, т. е. ферромагнетизму. При имеет место тенденция к антиферромагн. упорядочению. В некоторых случаях возможно так называемое смешанное обменное взаимодействие, когда для различных соседних магнитных атомов энергия e об меняет знак.
В веществах различают обменную связь двух типов: 1) прямой обмен между двумя соседними магн. ионами, когда их волновые функции сильно перекрываются. В этом случае взаимодействие короткодействующее, экспоненциально убывающее с расстоянием между ионами. Для двух электронов в одной атомной оболочке всегда , и поэтому атомы d -металлов, РЗМ и актинидов всегда имеют спонтанный магн. момент. В общем случае для соседних ионов в веществе e об может быть как 0 так и 0 (в зависимости от их электронной структуры). 2) Непрямой обмен между удалёнными магн. ионами, когда практически нет перекрытия их волновых ф-ций и связь осуществляется промежуточными агентами (в диэлектриках и полупроводниках это косвенное обменное взаимодействие через немагн. ион-лиганд, находящийся между двумя магн. ионами, а в металлич. системах связь, напр. между соседними /-слоями, осуществляется электронами проводимости (см. РККИ-обменное взаимодействие). Обменное взаимодействие этого типа - дальнодеиствующее и осциллирующее с переменой знака.
Изложенное позволяет провести физ. классификацию магн. свойств веществ.
Некооперативный магнетизм слабовзаимодействующих магнитных частиц .Преобладание диамагнетизма. К веществам этого класса относятся: а) все инертные газы; все газы, атомы и молекулы к-рых не имеют спонтанных магн. моментов. У них , очень мала по абс. величине (молярная восприимчивость и от Т практически не зависит; б) органич. соединения с неполярной связью, в к-рых молекулы или радикалы не имеют магн. момента или у них парамагнетизм подавлен диамагнетизмом; у таких веществ восприимчивость , практически не зависит от Т, но обладает заметной анизотропией; в) нек-рые металлы (Сu, Zn, Au, Hg, и др.), растворы, сплавы и хим. соединения (напр., галоиды), в к-рых ионные остовы (Li+, Be2+, А13+, С1- и др.) подобны атомам инертных газов, в связи с чем они обладают диамагнетизмом.
Преобладание парамагнетизма характерно для: 1) веществ, у к-рых атомы (ионы, молекулы) обладают магн. моментом. К ним относятся газы (О 2, N0) ж пары щелочных и переходных металлов со значениями При не очень низких T и B не очень сильных полях не зависит от H, но существенно зависит от Т:( Кюри закон), С - постоянная Кюри; в сильных магн. полях и при достаточно низких Т у этих веществ наблюдается магн. насыщение; 2) ионов переходных элементов в жидкой фазе, в кристаллич. и аморфных соединениях при слабом взаимодействии ионов друг с другом и изотропном атомном окружении. При их магн. восприимчивость не зависит от Я, а их зависимость от Т описывается Кюри - Вейса законом: где С' - постоянная, а - парамагнитная точка Кюри, характеризующая взаимодействие магн. ионов, т. е. в этом случае проявляется уже нек-рый кооперативный характер парамагнетизма; 3) ферромагнетиков и антиферромагнетиков выше точек Кюри и Нееля ( Тс и TN).
Особо следует выделить ряд специфич. магн. состояний веществ. Так, ниже нек-рой критич. темп-ры Т сп в кристаллич. и аморфных парамагнетиках может возникнуть сперомагнетизм, для к-рого характерна "замороженность" магн. моментов ионов в произвольных направлениях (равновероятно по всем направлениям), причём магн. моменты не испытывают флуктуации ориентации, как в идеальных парамагнетиках. Модификацией подобного магн. состояния является идеальное спиновое стекло, осн. признаком к-рого является максимум на кривой ( Т )при темп-ре замерзания спинового стекла T сс. Наиболее типичные спиновые стёкла - разбавленные растворы атомов d -металлов в диамагнитной матрице (Си, Аи и др.) в определ. интервале концентраций С (между С мин - пределом разбавления и С макc -пределом протекания). При магн. ион полностью экранирован электронами проводимости матрицы от взаимодействия с др. магн. ионами и магн. упорядочение отсутствует. При возникает кооперативный ФМ или АФМ. В спиновых стёклах магн. ионы связаны либо РККИ-обменом (положительным или отрицательным), либо чисто антиферромагн. взаимодействием [здесь могут быть случаи, когда магн. момент со своими соседями связан обменными взаимодействиями противоположных знаков, что может привести к структурной неравновесности (фрустрации )и, как следствие, к магн. гистерезису]. Если в спиновом стекле при росте С возникают локальные корреляции ионов - двух-, и трёх- и многоионные кластеры, связанные прямым обменом в единое образование, внедрённое в немагн. матрицу, то при это кооперативное состояние наз. миктомагнетизмом. Состояние спинового стекла весьма типично для неупорядоченных магнетиков, в к-рых ориентации магн. ионов и их местоположения распределены случайно. Если в сперомагн. системе появится преимуществ. ориентация у фиксированных магн. моментов в немагнитной матрице, то это состояние наз. асперомагнетизмом (примером таких кристаллических веществ являются GdAg, YbFe3, GdAl2, аморфных веществ - DyNi3, TbAg). В зависимости от соотношения анергий обмена eoб и анизотропии могут быть два типа асперомагнетизма: 1) векторы М в отд. областях (доменах) сильно закреплены и внеш. поле H вн не может довести образец до магн. насыщения даже при Тл; 2) при направления М в доменах закреплены менее жёстко и уже в не очень сильных полях возможно достичь магн. насыщения.
В слоистых кристаллич. веществах, когда атомные расстояния в нек-.рых системах атомных плоскостей сильно отличаются от расстояний между этими плоскостями, может наблюдаться различие знаков eoб между атомами в плоскости и между атомами соседних плоскостей. Это может привести к т. н. геликоидальной магн. атомной структуре, когда, напр., отд. плоскости намагничены ферромагнитно, а при переходе от одной плоскости к соседней вектор поворачивается на небольшой угол (шаг такой спирали не обязательно соответствует параметру кристаллич. решётки вдоль оси с, перпендикулярной атомным плоскостям). Типичными веществами с геликоидальным М. являются MnAu2, MnO2 и РЗМ (в последних это связано с взаимодействием РККИ); могут быть и более сложные спиральные магн. структуры, напр. в РЗМ вектор М при переносе вдоль оси с может вращаться не в плоскости, а по поверхности конуса.
Магнетизм электронов проводимости в металлах, полупроводниках н сверхпроводниках. Парамагнетизм электронов проводимости (спиновый Паули парамагнетизм) наблюдается у щелочных (Li, Na, К и др.), щёлочноземельных (Са, Sr, Ва и др.) и переходных (3d-, 4d- и Sd-металлов, кроме Fe, Co, Ni, Сг и Мп) металлов, у них магн. восприимчивость ~ , она не зависит от поля и очень слабо меняется с темп-рой. В ряде металлов этот парамагнетизм маскируется более сильным диамагнетизмом ионных остовов. Если в парамагн. металле обменное взаимодействие недостаточно, чтобы создать устойчивый ферромагнетизм, но может образовывать временные ферромагн. флуктуации (парамагноны) в ограниченных областях с числом электронов , к-рые с понижением темп-ры становятся всё более устойчивыми и в пространстве и во времени, то наблюдается обменно усиленный парамагнетизм Паули (наиб. ярко в Pd, Pt, TiBe2 и ряде др. металлов). Может также наблюдаться усиление магн. моментов отд. ионов переходных металлов в диамагн. металлич. матрице за счёт спиновых флуктуации около атомов примеси.
Диамагнетизм электронов проводимости металлов (диамагнетизм Ландау) присущ всем металлам, но наблюдается не так часто и лишь при условии, что его не маскирует либо более сильный парамагнетизм Паули, либо диамагнетизм или парамагнетизм ионных остовов. Но могут быть и исключения, например аномально сильный диамагнетизм у Bi.
Парамагнетизм и диамагнетизм электронов проводимости в полупроводниках (ПП). В ПП число электронов проводимости растёт с ростом Т, поэтому c дм и c пм зависят от Т. Типичные ПП, напр. Ge и Si, диамагнитны. Имеется ещё два важных типа магн. ПП: а) ПП, обладающие ферромагнетизмом, как правило ферримагнетизмом (ферриты и др., см. ниже), и б) узкощелевые или бесщелевые разбавленные ПП - т. н. полумагнитные полупроводники, в основном - это твёрдые растворы халькогенидов Hg (HgTe, HgSn и т. п.) и переходных d -металлов или редкоземельных металлов (MnTe, MnSe, EuTe и др.). Вариации состава этих веществ существенно меняют их электронный энергетич. спектр (от бесщелевого до спектра с большой энергетич. щелью), что приводит и к существ. изменению их магн. свойств (напр., к магнитному фазовому переходу из парамагн. состояния в состояние спинового стекла).
М. сверхпроводников (СП) (см. Сверхпроводимость )обусловлен электрич. токами, текущими в тонком поверхностном слое ( см), к-рые экранируют толщу СП от внеш. магн. полей, поэтому в массивных СП при магн. индукция В=0 (Мейснера эффект). СП являются в определ. смысле антиподами ФМ и АФМ, т. е. их спонтанное магн. поле должно разрушать сверхпроводимость (разрывать куперовские пары электронов, см. Купера эффект). Однако в нек-рых тройных соединениях РЗМ (НоМо 6S8, ErRh4B4 и др.) в ограниченной области темп-р обнаружено сосуществование СП и ФМ (см. Магнитные сверхпроводники). В оксидных высокотемпературных сверхпроводниках существует сложная связь между свсрхпроводя-щим и магнитоупорядоченным состояниями.
Магн. свойства системы электронов проводимости в металлах и ПП неразрывно связаны с их упругими, тепловыми, оптич. и др. свойствами (см. Магнитоупругое взаимодействие, Гальваномагнитные явления, Магнитооптика).
Магнетизм веществ с атомным магнитным порядком ( H или '). Ферромагнетизм наблюдается в веществах с в кристаллических Fe, Co, Ni, в РЗМ (Gd, Tb, Dy, Но, Еr и Тm), в бинарных и более сложных сплавах и соединениях этих элементов между собой и с др. элементами (переходными и нормальными), в сплавах Сr, Мn (т. н. гейслеровых сплавах), сплавах парамагн. переходных элементов с нормальными элементами (Zr-Zn, Sc-In, Au-V и др.), в соединениях урана. Для ФМ характерна спонтанная намагниченность при ( Т с - точка Кюри). Известны случаи, когда нижняя температурная граница ферромагнетизма К. При ФМ переходят либо в ПМ с (казалось бы, для ферромагн. металлов при должен наблюдаться парамагнетизм Паули, однако учёт спиновых флуктуации показал, что для магн. восприимчивости должен выполняться закон Кюри - Вейса), либо в АФМ (напр., в нек-рых РЗМ). При Н вн=0 результирующая намагниченность ферромагн. образца (если исключить вторичное явление остаточной намагниченности) также отсутствует. Это объясняется тем, что при охлаждении ФМ от до и при Н ВН=0 образец ФМ спонтанно разбивается на малые области - домены с , но при этом ориентация векторов в разных доменах такова, что суммарная намагниченность многодоменного образца равна нулю (см. Магнитная доменная структура, Ферромагнитные домены). В поле Н вн доменная структура меняется благодаря двум осн. процессам (см. Намагничивание): росту объёма доменов, в к-рых векторы М направлены относительно H вн энергетически более выгодно, за счёт менее выгодно намагниченных доменов, реализуемого смещением границ доменов (процессы смещения) и повороту векторов М из их первонач. положения вдоль осей легчайшего намагничивания по направлению внеш. поля (процессы вращения). В результате этих процессов намагничиваемый образец приобретает суммарный магн. момент - макроскопич. намагниченность (см. Парапроцесс). Намагниченность М ФМ зависит не только от H и Т, но также и от магн. предыстории образца, это явление неоднозначной зависимости М от Н наз. магн. гистерезисом. При выключении Н ВН образец может сохранить остаточную намагниченность М r и для его полного размагничивания нужно приложить обратное магн. поле ( -Н с), к-рое наз. коэрцитивной силой. В зависимости от величины Н с различают магнитно-мягкие материалы (. А/м, или 10 Э) и магнитно-твёрдые материалы (высококоэрцитивные) (кА/м, или 50 Э). Значения М r и Н с зависят от природы в-ва, от темп-ры и, как правило, убывают с её ростом, стремясь к нулю при Доменная структура энергетически выгодна лишь в достаточно объёмных образцах. С уменьшением размера образца разбиение его на домены может стать энергетически невыгодным и он становится однодоменным с М=М s. Из-за тепловых флуктуации магн. момент одного домена может вести себя как атомный магн. момент в идеальном парамагнетике (ПМ), такое явление наз. суперпарамагнетизмом.
Антиферромагнетизм наблюдается в веществах с в кристаллич. Сr, -Мn, в ряде РЗМ (Се, Рr, Nd, Pm, Sm, Eu), а также в многочисленных соединениях (оксидах, сульфидах Fe, Ni, Mn и др. элементов), сплавах (Fe3Mn, CrPt и др.) и аморфных веществах, содержащих атомы переходных элементов. Кристаллич. решётка этих веществ разбивается на две или более магнитные подрешётки, в к-рых векторы Ms либо антипараллельны (коллинеарная магнитная атомная структура), либо направлены под углом друг к другу, отличным от p (неколлинеарная структура). Антиферромагнетизм наблюдается в интервале темп-р от О К до точки Нееля TN. При Т Т N АФМ становится ПМ и его восприимчивость описывается в большинстве случаев законом Кюри - Вейса. При ТTN с понижением темп-ры уменьшается из-за роста магн. упорядоченности. В АФМ различают и - магн. восприимчивости вдоль и поперёк оси антиферромагнетизма - направления, в к-ром ориентируются векторы М s магн. подрешёток при
В зависимости от того, равен или неравен нулю суммарный момент всех магн. подрешёток АФМ, различают скомпенсированный антиферромагнетизм и нескомпенсированный антиферромагнетизм, или ферримагнетизм. В ферримагнетиках (ФИМ) имеются магн. ионы двух или более типов разной хим. природы или одной природы, но разной валентности (напр., Fe2+ и Fe3+ ), либо ионы одной хим. природы, одной валентности, но имеющие в магн. подрешётках разное число узлов в единице объёма образца. Ферримагнетизм реализуется гл. обр. в кристаллах окислов d -металлов с решётками типов шпинели, граната, перовскита и др. (т. н. ферритах МО*Fe2O3, где М обозначает Fe, Ni, Co, Mn и др.). Эти вещества, как правило, по электрич. свойствам - ПП или диэлектрики, по магн. свойствам они похожи на ФМ [с нек-рыми отличиями в ходе температурных зависимостей . У аморфных ФИМ (напр., Gd30Co70, TbFe2 и др.) магн. ионы двух или более сортов размещены в пространстве случайно. Нек-рой модификацией кристаллич. ФИМ являются (уже упоминавшиеся выше) сперомагнетики (СИМ), в них магн. моменты одного из сортов магн. ионов "заморожены" со случайной ориентацией. Преобладание ферромагн. упорядочения в системе одного из сортов магн. ионов приводит к тому, что СИМ обладают суммарной спонтанной намагниченностью ().
В АФМ возможно спонтанное нарушение полной компенсации намагниченности подрешёток в результате релятивистского взаимодействия Дзялошинского - Мория (возмущения магн. спин-орбитального взаимодействия взаимодействием орбиталей магн. ионов при наличии косвенного обменного взаимодействия); в итоге имеет место слабый ферромагнетизм (СФМ) с от обычных значений М s для ФМ (типичные представители СФМ: -F2O3, карбонаты ряда металлов, ортоферриты и др.).
Кроме упомянутых выше спиновых стёкол магн. упорядочение наблюдается в очень широком классе аморфных металлич. веществ - металлических стёклах (метглассах), обладающих рядом специфич. свойств (Fe80B20, Fe78Mo2B20, Fe40N40P14B6, Ni60Nb40 и др.). Металлич. стёкла практически почти лишены магн. анизотропии, что делает их очень хорошими магнитномягкими материалами.
Научные и технические проблемы магнетизма
Осн. научными проблемами совр. М. являются: 1) выяснение природы обменного вза: одействия и взаимодействий, определяющих анизотропию в разл. магнетиках; объяснение спектров элементарных магн. возбуждений ( магнонов )и механизма их взаимодействий между собой и с др. модами элементарных возбуждений в веществе - фононами, электронами проводимости, экситонами и др. 2) Проблема нелинейной динамики доменных стенок - солитоное магнитных (связанных состояний большого числа магнонов). 3) Развитие теории магнитных фазовых переходов между различными магн. состояниями (ФМ-ПМ, ФМ-АФМ и др., в том числе т. н. ориентационные фазовые переходы). Здесь важное место занимают представления о волнах зарядовой и спиновой плотности, а также спонтанного нарушения магнитной симметрии (см. Волны зарядовой плотности, Спиновой плотности волны).
М. веществ широко используется как средство изучения хим. связей и структуры молекул (см. Магнетохимия). Изучение диамагнетизма и парамагнетизма газов, жидкостей, растворов и соединений в твёрдой фазе позволяет разобраться в деталях физ. и хим. процессов, протекающих в этих веществах, и происходящих в них структурных изменениях. Изучение магн. динамич. характеристик ( магнитного резонанса и релаксации )помогает понять кинетику многих физ. и физ.-хим. процессов. Интенсивно развивается магне-тобиология, а также применение М. в медицине (см. Магнитные поля биологических объектов).
Связь М. и оптич. свойств веществ приводит к огромному числу физ. эффектов (см. Зеемана эффект, Фарадея эффект, Коттона - Мутона эффект, Ханле эффект и др.), в т. ч. к влиянию света на возникновение и изменение магн. порядка.
К важнейшим проблемам М. космоса относятся: выяснение происхождения магн. полей Земли, др. планет, Солнца, звёзд (в частности, пульсаров), радиогалактик, квазаров и др. астрономич. объектов, а также роли магн. полей в космич. пространстве (см. Межзвёздная среда).
Проблемы технич. применений М. входят в число важнейших в электротехнике, приборостроении, вычислит. технике, автоматике и телемеханике, навигации. В технике широкое применение нашли магн. дефектоскопия и др. магн. методы контроля. Очень важную роль играют измерения магн. характеристик электротехнич. и радиотехнич. материалов. Магн. материалы идут на изготовление магнитопроводов электрич. генераторов, моторов, трансформаторов, реле, магн. усилителей, элементов магн. памяти, лент и дисков магн. записи, стрелок магн. компасов, магнитострикционных излучателей и приёмников и т. д.
Историческая справка
Первые письменные свидетельства о М. (Китай) имеют более 2000-летнюю давность, в них упоминается об использовании естеств. постоянных магнитов в качестве компасов. В работах древнегреч. и римских учёных упоминается о притяжении и отталкивании магнитов и о намагничивании магнитом железных опилок (напр., у Лукреция Кара в поэме "О природе вещей", 1 в. до н. э.). В средние века в Европе широко применялся магн. компас (с 12 в. н. диполь магнитный, и доказана невозможность разъединения двух разноимённых магн. полюсов. Далее учение о М. развивалось в трудах Р. Декарта (R. Descartes), Ф. Эпинуса (F. Aepinus) и Ш. Кулона (Ch. Coulomb). Декарт- первый автор метафиз. теорий М. и геомагнетизма ("Начала философии", ч. 4, 1644); он исходил из существования особой магн. субстанции, обусловливающей своим движением М. тел. В трактате "Опыт теории электричества и магнетизма" (1759) Эпинус подчеркнул сходство электричества и М., а Кулон (1785-89) показал и определ. количеств. соответствие явлений: взаимодействие точечных магн. полюсов подчиняется тому же закону, что и взаимодействие точечных электрич. зарядов (Кулона закон). В 1820 X. Эрстед (Н.rsted) открыл магн. поле электрич. тока, и тогда же А. Ампер (A. Ampere) установил законы магн. взаимодействия токов, эквивалентность магн. свойств кругового тока и тонкого плоского магнита; М. веществ он объяснил существованием молекулярных токов. В 30-х гг. 19 в. К. Гаусс (С. Gaub) и В. Вебер (W. Weber) развили математич. теорию земного магнетизма и разработали методы магн. измерений.
Новый этап изучения М. начался с М. Фарадея (М. Faraday), к-рый дал последоват. трактовку М. на основе представлений о реальном эл.-магн. поле. Ряд важнейших открытий в области электромагнетизма (электромагнитная индукция - Фарадей, 1831; правило Ленца - Э. X. Ленц, 1833, и др.), теоретич. обобщение эл.-магн. явлений в трудах Дж. К. Максвелла (J. С. Maxwell, 1872), систематич. изучение свойств ФМ и ПМ А. Г. Столетовым (1872), П. Кюри (P. Curie, 1895) и др. заложили основы совр. макротеории М. Изучение М. на микроуровне стало возможным после открытия электронно-ядерной структуры атомов. На основе классич. электронной теории вещества X. А. Лоренца (Н. A. Lorentz) П. Ланжевен (P. Langevin) создал теорию диамагнетизма и парамагнетизма. В 1892 Б. Л. Розинг и в 1907 П. Вейс (P. Weiss) высказали идею о существовании внутр. молекулярного поля, обусловливающего ферромагнетизм. Открытие спина электрона и его М. [С. Гаудсмит (S. Goudsmit), Дж. Уленбек (G. Uhlenbeck), 1925], создание квантовой механики привели к развитию квантовой теории диа-, пара- и ферромагнетизма. На основе квантовой механики (пространств. квантования) Л. Бриллюэн (L. Brillouin, 1926) нашёл зависимость намагниченности ПМ от Я и Т. В 1927 Ф. Хунд (F. Hund) провёл сравнение экспе-рим. и теоретич. значений эффективных магн. моментов ионов в разл. парамагн. солях, что привело к открытию влияния электрич. полей парамагн. кристалла на "замораживание" орбитальных моментов ионов. Исследование этого явления позволило установить, что, напр., ферромагнетизм d -металлов определяется почти исключительно спиновыми моментами [У. Пенни (W. Penney), Р. Шлапп (R. Schlapp), Дж. X. Ван Флек (J. H. Van Vleck), 1932].
Детальная квантовая теория парамагнетизма атомов и молекул была разработана Ван Флеком в 1932, к-рый наряду с обычным классич. ориентац. парамагнетизмом открыл т. н. ванфлековский парамагнетизм (поляризационный), связанный с виртуальными квантовыми переходами электронов между стационарными энерге-тич. уровнями атомов или молекул. В 1927-30 была построена квантовомеханич. теория М. электронов проводимости металлов (см. Паули парамагнетизм, Ландау диамагнетизм). Существ. значение для развития теории парамагнетизма имело предсказанное Я. Г. Дорфманом (1923) и открытое Е. К. Завойским (1944) явление электронного парамагнитного резонанса (ЭПР). Созданию квантовой теории ферромагнетизма предшествовали работы (1925) Э. Изинга (Е. Ising, одномерная модель ПМ) и Л. Онсагер (L. Onsager, двумерная модель), Я. Г. Дорфмана (1927, им была доказана немагн. природа молекулярного поля), В. Гейзенберга (W.Heisenberg, квантовомеханич. расчёт атома Не, 1926), В. Гайтлера и Ф. Лондона (W. Heitler, F. London, расчёт молекулы Н 2, 1927). В двух последних работах был использован открытый в квантовой механике эффект обменного взаимодействия электронов [П. Дирак (P. Dirac), 1926] в оболочке атомов и молекул и установлена его связь с магн. свойствами электронных систем, подчиняющихся Ферми - Дирака статистике (Паули принцип). Квантовая теория ферромагнетизма была начата работами Я. И. Френкеля (1928, коллективизиров. модель ферромагн. металлов) и Гейзенберга (1928, модель локализованных спинов). Рассмотрение ферромагнетизма как кооперативного явления [Ф. Блох (F. Bloch) и Дж. Слэтер (J. Slater), 1930] привело к открытию спиновых волн. В 1932-33 Л. Неель (L. Neel) и Л. Д. Ландау предсказали существование антиферромагнетизма. Затем Неель объяснил сущность ферримагнетизма. Изучение новых классов магнетиков - АФМ и ферритов - позволило глубже понять природу М. вообще. Была выяснена роль магнитоупругой энергии в происхождении энергии магн. анизотропии и в явлении магнитострикции. Начиная с 1931 стали разрабатываться методы наблюдения магн. доменной структуры ФМ [1931, Ф. Биттер (F. Bitter); 1932, Н. С. Акулов, метод порошковых фигур]. Создание теории доменной структуры началось с работ Я. И. Френкеля и Я. Г. Дорфмана (1930) и особенно после работы Л. Д. Ландау и Е. М. Лифшица (1935, см. Ландау - Лифшица уравнение).
Дальнейшее развитие квантовомеханич. моделей М. металлов и ПП, рассматривавшихся в работах Я. И. Френкеля (1928), Ф. Блоха (1930) и Э. Стонера (Е. Stonег, 1930), было осуществлено в работах С. П. Шубина и С. В. Вонсовского (1934, полярная и обменная s-d, f модели ферромагнетизма, см. Шубина - Вонсовского модель). Частным случаем полярной модели является Хаббарда модель (J.Hubbard, 1964). Теория М. продолжает интенсивно развиваться, этому в значит. мере способствует создание новых эксперим. методов исследования веществ. Нейтронографич. методы (см. Магнитная нейтронография )позволили определить типы атомных магн. структур. Ферромагнитный резонанс, открытый и исследованный в работах В. К. Аркадьева (1913), а затем Дж. Гриффитса (J. Grifflts, 1946), и антиферромагн. резонанс [К. Гортер (С. Gorter) и др., 1951] открыли возможность исследования процессов магн. релаксации, а также дали независимый метод определения эффективных полей анизотропии в ФМ и АФМ. Физ. методы исследований, осн. на явлении ядерного магнитного резонанса[Э. Пёрселл (Е. Purcell) и др., 1946], и Мёссбауэра эффект(1958) существенно углубили знания о пространств. распределении спиновой плотности в веществе, особенно в магн. металлах. Наблюдения рассеяния нейтронов и света позволили для ряда веществ определить спектры спиновых волн. Параллельно с эксперим. работами развивались и разл. аспекты теории М.: магн. симметрия кристаллов, ферромагнетизм коллективизиров. электронов, применения новых расчётных методов в теории М. (диаграммная техника, методы Грина функции и т. п.), изучение магн. фазовых переходов и критич. явлений, разработка моделей квазиодномерных и двумерных магнетиков. Открытие и исследование квантового Холла эффекта[К. Клитцинг (К. Klitzing), 1980], Кондо эффекта, веществ с переменной валентностью, примосных систем кондовского типа, вещества с тяжёлыми фермионами - всё это позволило глубже понять магн. свойства веществ.
Успехи в изучении магн. явлений позволили осуществить синтез новых перспективных магн. материалов: ферритов для СВЧ-устройств, высококоэрцитивных соединений типа SmCo5 (см. Магнит постоянный), прозрачных ферромагнетиков, магн. плёнок типа "сендвичей" с уникальными магн. свойствами, аморфным магнетиков (в т. ч. спиновых стёкол, метглассов), веществ с цилиндрическими магнитными доменами и др. Лит.: Тамм И. Е., Основы теории электричества, 9 изд., М., 1976; Бозорт Р., Ферромагнетизм, пер. с англ., М., 1956; Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Электродинамика сплошных сред, 2 изд., М., 1982; Маттис Д., Теория магнетизма. Введение в изучение кооперативных явлений, пер. с англ., М., 1967; Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Уайт Р., Квантовая теория магнетизма, пер. с англ., 2 изд., М., 1985; Тикадзуми С., Физика ферромагнетизма. Магнитные свойства вещества, пер. с япон., М., 1983; Xёрд К. М., Многообразие видов магнитного упорядочения в твёрдых телах, пер. с англ., "УФН", 1984, т. 142, с. 331.
С. В. Вонсовский.
Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия.Главный редактор А. М. Прохоров.1988.
Смотреть больше слов в «Физической энциклопедии»
1) Свойства магнитов. Наиболее характерное магнитное явление — притяжение магнитом кусков железа — известно со времен глубокой древности. Однако в Евро... смотреть
(от греческого magnetis — магнит) проявляется в макромасштабах как взаимодействие между электрическими токами, между токами и магнитами (то есть... смотреть
МАГНЕТИЗМ, -а.,м. 1. Совокупность явлений, связанных с действиемсвойств магнита (спец.). Земной м. 2. перен. Притягательная сила (устар.).М. чьих-н. слов, взгляда. II прил. магнетический, -ая, -ое.... смотреть
магнетизм м. 1) а) Свойство некоторых тел - магнитов - притягивать к себе или отталкивать от себя другие тела. б) перен. устар. Притягательная, покоряющая сила воздействия. 2) Совокупность явлений, связанных с магнитным взаимодействием между электрическими токами и магнитами и между магнитами. 3) Учение о магнитных явлениях и магнитных свойствах тел. 4) устар. перен. Гипнотическое внушение; гипноз.<br><br><br>... смотреть
магнетизм м.1. magnetism земной магнетизм — terrestrial magnetism 2. (отдел физики) magnetics
магнетизм внушение, сила, гипноз, аппетитность, гипнотизация, гипнотизирование, гипнотизм, приманчивость Словарь русских синонимов. магнетизм 1. см. гипноз. 2. см. привлекательность Словарь синонимов русского языка. Практический справочник. — М.: Русский язык.З. Е. Александрова.2011. магнетизм сущ., кол-во синонимов: 12 • аппетитность (14) • биомагнетизм (1) • внушение (40) • геомагнетизм (1) • гипноз (12) • гипнотизация (4) • гипнотизирование (6) • гипнотизм (2) • магнитность (1) • приманчивость (7) • сила (117) • термомагнетизм (1) Словарь синонимов ASIS.В.Н. Тришин.2013. . Синонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизирование, гипнотизм, магнитность, приманчивость, сила, термомагнетизм... смотреть
МАГНЕТИЗМ (от греч. magnetis - магнит), проявляется в макромасштабах как взаимодействие между электрич. токами, между токами и магнитами (т. е. телам... смотреть
Магнетизм 1) Свойства магнитов. Наиболее характерное магнитное явление — притяжение магнитом кусков железа — известно со времен глубокой древности. Од... смотреть
МАГНЕТИЗМноволатинск. magnetismus, от лат. magnes, магнит, а) Способность магнита притягивать железо, b) Животный магнетизм, или месмеризм существует в... смотреть
МАГНЕТИ́ЗМ, у, ч.1. фіз. Властивість магніта, а також провідника з електричним струмом або електричних зарядів притягати чи відштовхувати деякі тіла.Ел... смотреть
МАГНЕТИЗМ, свойства вещества или электрических токов, связанные с силовым полем (МАГНИТНЫМ ПОЛЕМ) и с полярностью север - юг (магнитными полюсами). Все... смотреть
МАГНЕТИЗМ а, м. magnétisme m. 1. Свойство некоторых тел (магнитов) притягивать к себе или отталкивать от себя другие тела. БАС-1.Магнетизм есть всеобщ... смотреть
⊲ МАГНЕТИЗМ 1787 (-ни- 1784), а, м.Фр. magnétisme, непоср. и через нем. Magnetismus.1.Свойство магнита притягивать и отталкивать другие тела.Магнетизм ... смотреть
-а, м. 1.Свойство магнита, а также проводника с электрическим током притягивать к себе или отталкивать от себя некоторые тела. 2. спец. Совокупность я... смотреть
▲ физическое поле ↑ вызывать (что), субъект (чего) электрический ток магнитное поле - вызывается движущимся электрическим зарядом и действует на движ... смотреть
МАГНЕТИЗМ (Magnetism) — сила, действующая между телами, приведенными в особое намагниченное состояние, выражающаяся в их взаимном притяжении или оттал... смотреть
МАГНЕТИЗМ (от греческого magnetis - магнит, от Magnetis lithos, буквально - камень из Магнесии, древнего города в Малой Азии), раздел физики, изучающий взаимодействие микрочастиц (или тел), обладающих магнитным моментом, друг с другом или с внешним магнитным полем; к магнетизму относится также изучение взаимодействия движущихся электрически заряженных частиц (или тел), создающих электрический ток, с магнитным полем, созданным другими движущимися зарядами или постоянным магнитом. Важнейшей составной частью магнетизма является изучение физических свойств магнетиков, а также некоторых небесных тел. Явления, изучаемые в магнетизме, широко применяются в электро- и радиотехнике, электронике, в устройствах управления и контроля, дефектоскопии, геофизической разведке и т.п. Первые упоминания о магнитных явлениях относятся к началу нашей эры (Китай); магнитные свойства Земли описаны У. Гильбертом (17 в.). Значительный вклад в развитие магнетизма внесли Х. Эрстед, М. Фарадей, Дж.К. Максвелл, П. Кюри (19 в.); в 20 в. современные теории магнетиков были построены на основе квантовой механики в трудах П. Дирака, В. Гейзенберга и др. <br>... смотреть
(от греческого magnetis - магнит, от Magnetis lithos, буквально - камень из Магнесии, древнего города в Малой Азии), раздел физики, изучающий взаимодействие микрочастиц (или тел), обладающих магнитным моментом, друг с другом или с внешним магнитным полем; к магнетизму относится также изучение взаимодействия движущихся электрически заряженных частиц (или тел), создающих электрический ток, с магнитным полем, созданным другими движущимися зарядами или постоянным магнитом. Важнейшей составной частью магнетизма является изучение физических свойств магнетиков, а также некоторых небесных тел. Явления, изучаемые в магнетизме, широко применяются в электро- и радиотехнике, электронике, в устройствах управления и контроля, дефектоскопии, геофизической разведке и т.п. Первые упоминания о магнитных явлениях относятся к началу нашей эры (Китай); магнитные свойства Земли описаны У. Гильбертом (17 в.). Значительный вклад в развитие магнетизма внесли Х. Эрстед, М. Фарадей, Дж.К. Максвелл, П. Кюри (19 в.); в 20 в. современные теории магнетиков были построены на основе квантовой механики в трудах П. Дирака, В. Гейзенберга и др.... смотреть
м.magnetism- галактический магнетизм- геликоидальный магнетизм- двумерный магнетизм- естественный магнетизм- звёздный магнетизм- земной магнетизм- зонн... смотреть
(от греч. magnetis - магнит), 1) раздел физики, изучающий взаимодействие движущихся электрически заряж. частиц (тел) или частиц (тел) с магн. моментом,... смотреть
магнети́зм м.magnetismа́томный магнети́зм — atomic magnetismесте́ственный магнети́зм — natural [spontaneous] magnetismземно́й магнети́зм — terrestri... смотреть
МАГНЕТИЗМ (от греч . magnetis - магнит), 1) раздел физики, изучающий взаимодействие движущихся электрически заряженных частиц (тел) или частиц (тел) с магнитным моментом, осуществляемое магнитным полем.2) Общее наименование проявлений этого взаимодействия. В магнитных взаимодействиях участвуют элементарные частицы (электроны, протоны и др.), электрические токи и намагниченные тела, обладающие магнитным моментом. У элементарных частиц магнитный момент может быть спиновым (см. Спин) и орбитальным. Магнетизм атомов молекул и макроскопических тел определяется в конечном счете магнетизмом элементарных частиц. В зависимости от характера взаимодействия частиц-носителей магнитного момента у веществ может наблюдаться ферромагнетизм, ферримагнетизм, антиферромагнетизм, парамагнетизм, диамагнетизм и др. виды магнетизма.<br><br><br>... смотреть
1) Орфографическая запись слова: магнетизм2) Ударение в слове: магнет`изм3) Деление слова на слоги (перенос слова): магнетизм4) Фонетическая транскрипц... смотреть
МАГНЕТИЗМ (от греч. magnetis - магнит) -1) раздел физики, изучающий взаимодействие движущихся электрически заряженных частиц (тел) или частиц (тел) с магнитным моментом, осуществляемое магнитным полем.2) Общее наименование проявлений этого взаимодействия. В магнитных взаимодействиях участвуют элементарные частицы (электроны, протоны и др.), электрические токи и намагниченные тела, обладающие магнитным моментом. У элементарных частиц магнитный момент может быть спиновым (см. Спин) и орбитальным. Магнетизм атомов молекул и макроскопических тел определяется в конечном счете магнетизмом элементарных частиц. В зависимости от характера взаимодействия частиц-носителей магнитного момента у веществ может наблюдаться ферромагнетизм, ферримагнетизм, антиферромагнетизм, парамагнетизм, диамагнетизм и др. виды магнетизма.<br>... смотреть
- (от греч. magnetis - магнит) -1) раздел физики, изучающийвзаимодействие движущихся электрически заряженных частиц (тел) или частиц(тел) с магнитным моментом, осуществляемое магнитным полем.2) Общеенаименование проявлений этого взаимодействия. В магнитных взаимодействияхучаствуют элементарные частицы (электроны, протоны и др.), электрическиетоки и намагниченные тела, обладающие магнитным моментом. У элементарныхчастиц магнитный момент может быть спиновым (см. Спин) и орбитальным.Магнетизм атомов молекул и макроскопических тел определяется в конечномсчете магнетизмом элементарных частиц. В зависимости от характеравзаимодействия частиц-носителей магнитного момента у веществ можетнаблюдаться ферромагнетизм, ферримагнетизм, антиферромагнетизм,парамагнетизм, диамагнетизм и др. виды магнетизма.... смотреть
-у, ч. 1) Властивість магніту, а також провідника з електричним струмом або електричних зарядів притягати чи відштовхувати деякі тіла. •• Земний магне... смотреть
Сила в природе и человеке. В первом случае он представляет посредник, вызывающий различные феномены притяжения, полярности и т.д. В последнем он ст... смотреть
Тег Там Таз Нит Низ Нети Неизм Нега Намет Назем Наз Мина Мим Миг Миаз Метина Метиз Метан Мета Мент Мена Мезим Мезга Меганит Мег Мга Матине Мат Мант Манизм Мание Манг Ман Мамин Маз Магнит Магнетизм Магнезит Магизм Маг Инта Инга Имам Измена Изм Иена Игнат Знатие Зина Зима Зиг Зет Зенит Зга Затем Замин Замет Зам Заем Гнет Гнат Гмина Гит Теза Теизм Гимнета Гимн Гиз Гиена Гетман Гет Теин Тема Ген Гемма Геминат Гемин Гематин Гем Тим Гам Гази Газ Атеизм Анти Тинг Аним Амин Азин Агит Агент Тмин Амми Амт Тина Ант Атм Гамен Тенгиз Тенга Ганз Геза Темза... смотреть
(от греч. Magnetis lithos букв. — камень из Магнесии (Magnesia — древний город в в Малой Азии) 1) учение о магнитных свойствах тел и магнитных явлениях; 2) совокупность магнитных явлений; наиболее известен и используем земной магнетизм. Начала современного естествознания. Тезаурус. — Ростов-на-Дону.В.Н. Савченко, В.П. Смагин.2006. Синонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизирование, гипнотизм, магнитность, приманчивость, сила, термомагнетизм... смотреть
м. magnetismo m - атомный магнетизм- естественный магнетизм- животный магнетизм- звёздный магнетизм- земной магнетизм- индуцированный магнетизм- молек... смотреть
manyetizma* * *мmagnetizma••земно́й магнети́зм — yer magnetizmasıСинонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизировани... смотреть
мMagnetismus m неизм.земной магнетизм — Erdmagnetismus mСинонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизирование, гипнот... смотреть
МАГНЕТИЗМ магнетизма, мн. нет, м. (от греч. magnetis - магнит). 1. Свойство магнита (в 1 знач.; физ.). 2. Учение о магнитных явлениях (физ.). 3. То же, что Животный магнетизм (устар.; см. ниже). Силой магнетизма стихов российских механизма едва в то время не постиг мой бестолковый ученик. Пушкин. Животный магнетизм (устар.) - гипнотическое внушение. Земной магнетизм (физ.) - магнитные свойства земного шара.<br><br><br>... смотреть
-у, ч. 1》 Властивість магніту, а також провідника з електричним струмом або електричних зарядів притягати чи відштовхувати деякі тіла.Земний магнетизм... смотреть
magnetism– атомный магнетизм– естественный магнетизм– индуцированный магнетизм– магнетизм зонный– остаточный магнетизм– собственный магнетизм– ядерный ... смотреть
корень - МАГНЕТ; суффикс - ИЗМ; нулевое окончание;Основа слова: МАГНЕТИЗМВычисленный способ образования слова: Суффиксальный∩ - МАГНЕТ; ∧ - ИЗМ; ⏰Слово... смотреть
магнети́зм, магнети́змы, магнети́зма, магнети́змов, магнети́зму, магнети́змам, магнети́зм, магнети́змы, магнети́змом, магнети́змами, магнети́зме, магнети́змах (Источник: «Полная акцентуированная парадигма по А. А. Зализняку») . Синонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизирование, гипнотизм, магнитность, приманчивость, сила, термомагнетизм... смотреть
м.magnétisme mземной магнетизм — magnétisme terrestreСинонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизирование, гипнотизм... смотреть
[magnetism] — 1. Совокупность явлений, связанных с взаимодействием движущихся электрически заряженных частиц, обладающих магнитными моментами. Магнитное взаимодействие, реализующее связь между пространственно-разделенными телами, передается особым материальным носителем — магнитным полем. 2. Раздел физики, изучающий магнитные явления.<br><br>... смотреть
1) 磁性 cíxìng, 磁力 cílì2) (наука) 磁学 cíxué•- земной магнетизмСинонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизирование, гип... смотреть
магнетизм [см. магнит] - 1) учение о магнитных явлениях и магнитных свойствах тел; 2) совокупность магнитных явлений; земной м. - магнитное поле земли и околоземного космического пространства, обусловленное физ. процессами в ядре земли (99%) и действием внешних источников (около 1%), расположенных в магнитосфере и ионосфере. <br><br><br>... смотреть
мmagnetismo m- земной магнетизмСинонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизирование, гипнотизм, магнитность, приманч... смотреть
астр., физ. магнети́зм, -му - атомный магнетизм - естественный магнетизм - земной магнетизм - наведённый магнетизм - остаточный магнетизм - планетный магнетизм Синонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизирование, гипнотизм, магнитность, приманчивость, сила, термомагнетизм... смотреть
Магнетизм ■ Прекрасная тема для разговоров; служит приманкой для женщин.Синонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотиз... смотреть
МАГНЕТИЗМ ("животный магнетизм") - название, принятое в XVII-XVIII вв. для обозначения способности живых существ воспринимать влияние других существ, предметов и небесных тел, а также в свою очередь влиять на них; возникло по аналогии с действием магнита. См. энергия биологических объектов.<br><br><br>... смотреть
м.magnetismo m (тж. перен.)земной магнетизм физ. — magnetismo terrestre
m.magnetismСинонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизирование, гипнотизм, магнитность, приманчивость, сила, термом... смотреть
Явища і властивості матерії, пов'язані з взаємодією тіл через магнітне поле, напр., взаємодія між 2 магнітами або провідником, через який проходить еле... смотреть
1) magnetismземний магнетизм — terrestrial magnetism2) (розділ фізики) magnetics3) перен., розм. hypnotism
магнетизм м Magnetismus m неизм. земной магнетизм Erdmagnetismus mСинонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизирован... смотреть
м. magnetismo тж. перен. магнетизм личности — il magnetismo della personalita Итальяно-русский словарь.2003. Синонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизирование, гипнотизм, магнитность, приманчивость, сила, термомагнетизм... смотреть
магнети́змСинонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизирование, гипнотизм, магнитность, приманчивость, сила, термома... смотреть
магнети́зм (від грец. Μαγνήτης – магнесійський) сукупність властивостей і явищ (притягування, відштовхування тощо), яка виявляється у взаємодії між електричними струмами, між струмами і магнітами, мікрочастинками (електронами, протонами, нейтронами).... смотреть
магнет'изм, -аСинонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизирование, гипнотизм, магнитность, приманчивость, сила, тер... смотреть
(2 м)Синонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизирование, гипнотизм, магнитность, приманчивость, сила, термомагнети... смотреть
магнетизм; ч. (гр., магнесійський) сукупність властивостей і явищ (притягування, відштовхування тощо), яка виявляється у взаємодії між електричними струмами, між струмами і магнітами, мікрочастинками (електронами, протонами, нейтронами).... смотреть
Rzeczownik магнетизм m magnetyzm m
magnetismeСинонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизирование, гипнотизм, магнитность, приманчивость, сила, термома... смотреть
сущ. муж. рода, только ед. ч.физ.магнетизм -у
mágnességСинонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизирование, гипнотизм, магнитность, приманчивость, сила, термомаг... смотреть
магнетизм, магнет′изм, -а, м.1. Совокупность явлений, связанных с действием свойств магнита (спец.). Земной м.2. перен. Притягательная сила (устар.). М... смотреть
קסם אישיСинонимы: аппетитность, внушение, геомагнетизм, гипноз, гипнотизация, гипнотизирование, гипнотизм, магнитность, приманчивость, сила, термомагн... смотреть
МАГНЕТИЗМ, -а.,м. 1. Совокупность явлений, связанных с действием свойств магнита (спец.). Земной м. 2. перен. Притягательная сила (устар.). М. чьих-нибудь слов, взгляда. || прилагательное магнетический, -ая, -ое.... смотреть
Ударение в слове: магнет`измУдарение падает на букву: иБезударные гласные в слове: магнет`изм
явища і властивості матерії, пов'язані з взаємодією тіл через магнітне поле, напр., взаємодія між 2 магнітами або провідником, через який проходить електричний струм, утворюючи магнітне поле, та магнітом.... смотреть
м. magnétisme m земной магнетизм — magnétisme terrestre
Магнетизм (magnetism) — ряд явлений, связанных с магнитными полями.[ГОСТ IEC 60050-151-2014. Международный электротехнический словарь. Часть 151. Элект... смотреть
магнети'зм, магнети'змы, магнети'зма, магнети'змов, магнети'зму, магнети'змам, магнети'зм, магнети'змы, магнети'змом, магнети'змами, магнети'зме, магнети'змах... смотреть
[mahnetyzm]ч.magnetyzm
М мн. нет maqnetizm (1. fiz. maqnit xassəsi; 2. fiz. maqnit hadisələri haqqında elm; 3. köhn. hipnoz qüvvəsi); земной магнетизм, fiz. yer maqnetizmi.
• magnetisace• magnetismus• magnetizace• magnetičnost• přitažlivost
м. 1. магнетизм (магниттик кубулуштар жөнүндөгү окуу); 2. магнетизм (магниттик кубулуштардын жыйындысы); земной магнетизм жер магнетизми.
м.magnetism- животный магнетизм
【阳】 磁性, 磁力Земний магнетизм 地磁
магнетизм внушение, сила, гипноз, аппетитность, гипнотизация, гипнотизирование, гипнотизм, приманчивость
Магнети́змmagnetisi (-), sumaku (-), usumaku ед.
Начальная форма - Магнетизм, винительный падеж, единственное число, мужской род, неодушевленное
магнетизм1. магниттық құбылыстардың жиынтығы;2. (учение) магнит құбылыстары туралы ілім
магнетизм = м. magnetism; земной магнетизм terrestrial magnetism.
1. hüpnoos2. magnetism
магнетизм (-зму). Животный -тизм - тваринний магнетизм.
Magnetismus, Magnetkraft
Соронзон чанар, татах хүч/увдис
Магнети́зм, -му, -мові
Magnetismus
magnétisme
магнетизм магнет`изм, -а
магнети́зм іменник чоловічого роду
физ. магнетызм, муж.
Magnetisme
Magnetisme
Magnetism
магнет||измм ὁ μαγνητισμός.
Mıqnatislik
рус. см. мыкънатислик
астр.; физ. магнетизм
{N} մագնիսականւթյւն
-у m magnetyzm
физ. магнетизм:
магнетизм, -у
мыкънатислик
Magnetismus
მაგნეტიზმი
magnétisme
magnētisms
magnetismo
магнетизм
магнетизм
Магнетызм