" C G K P S T А Б В Г Д Ё Е Ж З И Й К Л М Н О П Р С Т У Ф Х Ц Ч Ш Щ Э Ю Я 
ЁМКОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ

(электроёмкость, или просто ёмкость) - характеристика проводящего тела, мера его способности накапливать электрич. заряд. Численно Ё. э. С равна заряду q, к-рый необходимо сообщить уединённому телу для изменения его потенциала j на единицу, и определяется соотношением C=q/j.Ё. э. зависит от диэлектрич. проницаемости окружающей среды, формы и размеров тела, не зависит от проводимости вещества и его агрегатного состояния. В частности, в системе СГСЭ Ё. э. уединённого проводящего шара в вакууме численно равна его радиусу r; Ё. э. такого же шара, расположенного в однородной изотропной среде с диэлектрической проницаемостьюe, равна С=er. В СИ Ё. э. проводящего шара, расположенного в диэлектрике с абс. диэлектрич. проницаемостью e а, равна С=4pe аr. В общем случае Ё. э. геометрически подобных проводящих тел пропорциональна их линейным размерам. фарад (Ф), в системе СГСЭ - сантиметр ёмкости (см): 1Ф=9.1011 см. п проводящих тел связь зарядов тел с их потенциалами линейная (см., напр., [1-3]) и описывается тремя способами:
025_044-9.jpg
где jm и qm- потенциал и заряд тела т,a тт и amk- собственные и взаимные (при km )потенциальные коэффициенты, b тт и bmk - собственныеи взаимные ёмкостные коэффициенты, С тт и Cmk - собственные и взаимные частичные ёмкости.Коэффициенты в (1), (2) и (3) связаны соотношениями:
025_044-10.jpg
где D - определитель системы (1), А тт и Amk- алгебраич. дополнения a тт и a тk соответственно. В электротехнике обычно пользуются коэф. С тт и Cmk. Частичная собственная ёмкость Cmm=qm/jm при равенстве потенциалов всех тел, а частичная взаимная ёмкость Cmk=Ckm = -qm/jk при нулевых потенциалах всех тел, кроме потенциала тела k. В практически интересном случае двух проводящих тел их Ё. э. численно равна заряду q, к-рый нужно перенести с одного тела на другое, с тем чтобы изменить разность потенциалов j1-j2 на единицу, и определяется соотношением С=q/(j1-j2). Из (3) следует, что в этом случае
025_044-11.jpg
Как правило, частичная взаимная Е. э. C12 двух тел, расположенных на расстояниях, соизмеримых с их размерами, значительно больше частичных собственных Ё. э. C11 и С 22.Ё. э. двух близко расположенных проводящих пластин без учёта влияния краевых эффектов (в СИ): С=eaS/d, где d - расстояние между пластинами, S - площадь пластины. Ё. э. двух сферич. проводящих поверхностей с общим центром: С=4pe аr1r2/(r1-r2), где r1 и r2 - радиусы внутр. и внеш. поверхностей. Ё. э. двух соосных цилиндрич. проводящих поверхностей без учёта эффектов на концах цилиндров: С=2pe аl//ln(r2/r1), где r1 и r2 - радиусы поверхностей, l - длина цилиндров. Ё. э. двухпроводной линии: C = pe аl/ln(d/a-1), где a - радиус проводов, d - расстояние между осями проводов, l - длина линии. Ё. э. провода воздушной трёхфазной линии, расположенной над Землёй: C=2pe аl/ln[2hd/(aD)], где l - длина линии, h - ср. геом. значение высоты проводов над землёй, d - ср. геом. значение расстояний между проводами, D - ср. геом. значение расстояний между проводами и зеркальными (относительно Земли) изображениями соседних проводов. В СГСЭ в приведённых ф-лах следует заменить e а на e/4pВ технике для получения нужных величин Ё. э. используются спец. устройства - конденсаторы. Все др. элементы и устройства, применяемые в электрич. цепях разл. назначения, также обладают Ё. э. Так, напр., трансформаторы имеют межвитковую ёмкость, ёмкость между выводами, ёмкость между обмотками и т. п., все электронные приборы - межэлектродные ёмкости, протяжённые устройства обладают распределённой по длине Ё. э. и т. д. Влияние этих ёмкостей в нек-рых режимах может быть существенным. q(U), к-рая может быть линейной (в случае линейной ёмкости) или нелинейной (в случае нелинейной ёмкости; см., напр., Варикап). Действующие значения синусоидальных токов I и напряжения в линейной ёмкости связаны соотношением: U=xcI, где x с=(wС)-1 - ёмкостное сопротивление, w - круговая частота синусоидальных токов и напряжения. В нелинейных ёмкостях синусоидальное напряжение вызывает несинусоидальный ток. Ё. э. как элемент схемы соответствует элементы цепи - конденсатору при его идеализации. Лит.:1) Иоссель Ю. Я., Кочанов 3. С., Струнский М. Г., Расчёт электрической ёмкости, 2 изд., Л., 1981; 2) С и в у х и н Д. В., Общий курс физики, 2 изд.,[т. 3] - Электричество, М., 1933; 3) Новожилов Ю. В., Я п п а Ю. А., Электродинамика, М., 1978; 4) Н е й м а н Л. Р., Демирчян К. С., Теоретические основы электротехники, 3 изд., т. 2, Л., 1981. Ф. Н. Шакирзянов.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. — М.: Советская энциклопедия..1988.



Физическая энциклопедия  2018

← ЁМКОСТЬ ЭЛЕКТРИЧЕСКАЯЕСТЕСТВЕННАЯ ШИРИНА СПЕКТРАЛЬНОЙ ЛИНИИ →

words-app-1T: 0.054543261 M: 7 D: 0